Мы нашли 281 лекция в нашей базе в разделе «Физика»
ЛЕКЦИЯ ПО ТЕПЛОФИЗИКЕ Конвективный теплообмен При возникновении в неподвижной среде неоднородности температурного поля, вступает в действие механизм молекулярной теплопроводности, при котором энергия теплового движения молекул переносится от более нагретых областей к менее нагретым. Э...
ЛЕКЦИЯ ПО ТЕПЛОФИЗИКЕ Теплообмен излучением Три основных способа теплообмена – это теплопроводность, конвекция и излучение. При переносе тепла с помощью электромагнитных волн энергия хаотического движения молекул преобразуется в излучение (оно называется тепловым излучением), которое,...
ЛЕКЦИЯ ПО ТЕПЛОФИЗИКЕ Теплопроводность 1. Закон Фурье. Математические основы теории теплопроводности были разработаны французским математиком Фурье в начале ХIХ века, когда теплота считалась субстанцией – теплородом ,- перетекающей ,как жидкость, от более нагретого тела к менее нагрет...
14.10.20 с 18-05 до 19-40 на лекции № 1 вебинаре присутствовали : Лекция 1. Основные понятия молекулярной физики и термодинамики. Идеальный газ. Закон Авогадро. Закон Дальтона. Газовые законы. Уравнение состояния. Учебная литература. Учебники Методические пособия по решению задач Моле...
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА 1.1. Явление интерференции света Интерференцией называется явление перераспределения энергии в пространстве при суперпозиции электромагнитных волн. При наложении двух (или нескольких) когерентных волн происходит пространственное перераспределение светового потока, ...
Лекция №1 КИНЕМАТИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. КООРДИНАТНЫЙ МЕТОД ОПИСАНИЯ ДВИЖЕНИЙ. КИНЕМАТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ И ОПРЕДЕЛЯЕМЫЕ ПО НЕМУ КИНЕМАТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ. Простейшим видом движения материи является механическое движение, которое представляет собой перемещение в пространств...
Лекция 1. Математическое моделирование как метод познания Рассмотрим конденсацию пара в теплообменнике. Как по длине трубы изменяется температура холодного потока? Необходимо определить вид функции t X f x . Чтобы ответить на этот вопрос, необходимо знать, как жидкость течет по т...
В.А. Григорьев, О.И. Лагутенко, О.А. Павлов, Ю.А. Распаев, В.Г. Стародубцев, И.А. Хворов ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ СВЯЗИ КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ Санкт-Петербург 2012 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАЦИОННЫХ ...
ОГЛАВЛЕНИЕ Предисловие…………………………………………………………………….4 1. Объем дисциплины и виды учебной работы……………………………...5 2. Оптика. Квантовооптические явления. Основные формулы…………….6 3. Примеры решения задач…………………………………………….…….12 4. Контрольная работа 5……………………………………………………..23 5. Элементы кванто...
Динамика подземны х вод как наука. Основны е понят ия и определения • Динамика подземных вод (ДПВ) – раздел гидрогеологии, посвященный исследованию закономерностей и количественной оценки движения подземных вод под влиянием естественных и искусственных факторов. • Основным объектом из...
ГЛАВА 1. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И КОЛИЧЕСТВЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ НАДЕЖНОСТИ ОБЪЕКТОВ § 1.1. Теория надежности как наука Технический прогресс во всех отраслях промышленности предполагает использование радиоэлектронной аппаратуры (РЭА), которая прежде всего должна надежно выполнять возложенные...
1 Электромагнитное поле и его основные уравнения 1 Основные понятия Электромагнитное поле – это особый вид материи и обладает всеми его свойствами: -заполняет собой некоторую область пространства в данный момент времени; -обладает определенной массой m эквивалентной тому запасу энерги...
Лекция N 3 Объемные поляритоны - II 1.Дисперсионное уравнение для поляритонов. На прошлой лекции мы получили дисперсионное уравнение в виде = ∎Решения Ω − + = этого уравнения (1) = ( ) называются ( ) или дисперсионными характеристиками, а их графические изображения – дисперсионными кр...
Лекция N 18 Анализ дисперсионного уравнения для поверхностных поляритоны на границе раздела двух диэлектриков 1.Введение На Лекции N 16 мы получили дисперсионное уравнение для поверхностных поляритонов на границе раздела двух диэлектриков в случае p – поляризации. Это уравнение имеет ...
Лекция N 2 Объемные поляритоны - I 1.Классическая модель для поляритонов. Рассмотрим оптические колебания (оптические фононы) в ионных кристаллах, содержащих по два иона в элементарной ячейке (например, NaCl, CsCl, ZnS и др.). Эти колебания возникают благодаря смещению положительных и...
Лекция N 5 Структура объемного поляритона 1.Плотность энергии для поляритонов. На прошлой лекции мы получили следующее выражение для плотности энергии объемного поляритона: = + 4 Ω − ) ( (1) Преобразуем данное выражение. На Лекции N 2 мы вывели следующее выражение для диэлектрической ...
Лекция N 6 Характеристики поляритонов в реальных кристаллах 1.Правило сумм для фононной и фотонной силовых функций. На прошлой лекции мы получили следующее выражение для силовых функций поляритона: ( )= + ( )= ( (1) Ω − ) ( ) − 1 1 ( )+ 2 ⋅ (2) Учтем, далее, формулу, выведенную на про...
Лекция N 9 Поляритоны в анизотропной среде III: поляритоны в реальных одноосных кристаллах 1.Диэлектрическая проницаемость кристалла GaN. Рассмотрим свойства поверхностных поляритонов для нескольких кристаллов. В главной системе координат для одноосного кристалла тензор диэлектрическо...
Лекция N 10 Объемные плазмоны I 1.Диэлектрическая проницаемость плазмы. Плазма является наиболее распространенное состояние материи в природе и вообще во Вселенной. ▀ Плазмой называется ионизованный газ, в котором все или значительная часть атомов потеряли по одному или несколько прин...
Лекция N 11 Объемные плазмоны II. Анализ дисперсионных характеристик 1.Случай бесстолкновительной плазмы Для идеальной плазмы имеем следующее дисперсионное уравнение: = − (1) Проведем анализ дисперсионных зависимостей для этого случая. Введем обозначение = (2) Тогда из (1) получаем: =...
Лекция N 12 Нанокомпозиты 1. Диэлектрическая проницаемость нанокомпозита Получим выражение для диэлектрической проницаемости нанокомпозита, состоящего из металлических наночастиц, распределенных случайным образом в диэлектрике. Для металлических частиц используем формулу Друде, котора...
Лекция N 13 Отражение световой волны от нанокомпозита 1.Случай s-поляризации (окончание) Для записи условия непрерывности тангенциальных компонент магнитного поля необходимо выразить их через компоненту электрического поля =− (1) =− (2) = (3) =− (4) Откуда получаем соотношения После э...
Лекция N 14 Поляритоны в магнитных материалах I 1.Одноосный антиферромагнетик Рассмотрим теперь поляритоны в магнитных средах. В качестве примера возьмем антиферромагнетик из группы MnF2, FeF2, CoF2. Для них диэлектрическая проницаемость = const, а магнитная проницаемость является тен...
Лекция N 15 Поляритоны в магнитных материалах II 1.Магнитная проницаемость – частотная зависимость Для магнитной проницаемости в безразмерных переменных мы получили следующее выражение: ( ) =1+ (1) 1− На Рисунке 1 приведен график зависимости от относительной частоты для кристалла MnF2...
Лекция N 17 Поверхностные поляритоны на границе раздела двух диэлектриков – случай s - поляризации Введение На прошлой Лекции мы провели анализ условий возбуждения поверхностных поляритонов на границе раздела двух диэлектриков в случае p – поляризации. Было показано, что поверхностные...
Лекция N 20 Фазовая скорость для объемных поляритонов в кристалле 1.Введение Поскольку объемные поляритоны представляют собой реальные коллективные возбуждения в резонансной среде, то возникает естественный вопрос о скорости их распространения в данной среде. Для электромагнитного пол...
Наноплазмоника Лекция N 21 19 ноября 2020 г. 18:53 Лекция N 21 Групповая скорость для объемных поляритонов в кристалле 1.Введение На прошлой Лекции мы изучили вопрос о фазовой скорости поляритона в различных конкретных кристаллах. Настал черед проанализировать групповую скорость поляр...
Наноплазмоника Лекция N 22 19 ноября 2020 г. 20:42 Лекция N 22 Учет процессов диссипации при распространении поляритонов в кристалле 1.Введение До сих пор мы рассматривали идеальный случай при изучении объемных и поверхностных поляритонов. В реальных средах неизбежно возникают процесс...
Лекция N 23 Поверхностные плазмоны 1.Введение На Лекции N 16 мы получили дисперсионное уравнение для поверхностных поляритонов на границе раздела двух диэлектриков в случае p – поляризации. Это уравнение имеет вид: ∥ = ⋅ (1) + Диэлектрическая проницаемость плазмы имеет вид: ( )= − Ω (...
Наноплазмоника Лекция N 23 26 ноября 2020 г. 19:10 Лекция N 24 Фазовая и групповая скорости поверхностных плазмонов 1.Введение На прошлой Лекции мы получили дисперсионное уравнение для поверхностных плазмонов в виде ∥ = ⋅ ⋅ Вводим безразмерное волновое число для поверхностного плазмон...
Лекция N 19 Анализ дисперсионного уравнения для поверхностных поляритонов на границе реальных кристаллов 1.Введение На прошлой Лекции N 18 мы получили дисперсионное уравнение для поверхностных поляритонов в безразмерном виде: ∥ = ⋅ + − − ⋅ (1) Здесь введены безразмерные величины: ∥ = ...
Военно-медицинская академия имени С.М. Кирова Экз. № __ Кафедра биологической и медицинской физики УТВЕРЖДАЮ Заведующая кафедрой доцент Н. Новикова «____» _____________ 20__ г. Заведующая кафедрой биологической и медицинской физики, кандидат физико-математических наук, доцент, лицо гр...
Лекция 7 Современные представления о строении атома 7.1. Модели атома Томсона и Резерфорда Представление об атомах как мельчайших неделимых частицах вещества возникло еще в античные времена (Демокрит, Эпикур, Лукреций). Реальность существования атомов была доказана к началу XVIII века...
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ ФГБОУ ВПО «Ангарская Государственная Техническая Академия» ФАКУЛЬТЕТ ТЕХНИЧЕСКОЙ КИБЕРНЕТИКИ Кафедра Промышленной Электроники и Информационно-Измерительной Техники Воронова Т.С. УЧЕБНОЕ ПОСОБИЕ по дисциплине «ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭЛЕКТРОНИКИ» Часть 2 «...
Лекция Кинетическая теория теплоты Введение Одними из самых распространенных явлений природы являются необратимые процессы переноса, при которых в результате движения структурных частиц вещества происходит перенос в пространстве массы, импульса и энергии. Различают молекулярный перено...
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ Итак в прошлый раз на основании уравнений Максвелла ⃗ 𝐸 = −𝜕𝐵/𝜕𝑡; ∇ ⃗ 𝐻 = 𝜕𝐷/𝜕𝑡 ∇𝐵 = 0; ∇𝐷 = 0; ∇ и двух вещественных уравнений 𝐵 = μ0 μ𝐻; 𝐷 = ε0 ε𝐸 мы с вами для напряженности электрического поля в пространственно-временном континууме получили волновое уравнени...
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ВОЛН Интерференция – это сложение волн. При сложении двух случайных волн в каждой точке никакого совпадения (резонанса) нет. Регистрируемая мощность равна сумме средних значений мощности, приносимой каждой из волн. Отличие возможно только в случае когерентных (совпадающи...
СВЕТ НА ГРАНИЦЕ ДВУХ СРЕД. ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ Преломление Проходя их одной среды в другую, свет испытывает преломление. Пусть плоская электромагнитная волна падает на границу двух сред с показателями преломления п1 и п2 под углом α1 (см. рисунок). В каждой из сред свет (волновой фронт...
Лекция N 7 Поляритоны в анизотропной среде I 1.Дисперсионное уравнение для нормальных электромагнитных волн в анизотропной среде. В линейной анизотропной среде связь между векторами поля ⃗ и ⃗ является тензорной ⃗= ̂⃗ Здесь - (1) тензор 2-го ранга, который называется тензором диэлектр...
Лекция N 8 Поляритоны в анизотропной среде II: Дисперсионное уравнение для электромагнитных волн в анизотропной среде 1.Решение дисперсионного уравнения для одноосного кристалла На прошлой Лекции N 7 было выведено уравнение волновых нормалей Френеля: + − + − =0 − Умножим обе части (1)...
Наноплазмоника Лекция N 4 10 сентября 2020 г. 18:02 1.Дисперсионные кривые Рис.1 Дисперсионные кривые поляритонов На основании проведенного анализа, мы можем изобразить график дисперсионных характеристик - дисперсионные кривые Мы ранее получили формулу Это - соотношение Лиддена-Сакса-...
Лекция N 16 Поверхностные поляритоны на границе раздела двух диэлектриков - I 1.Введение Поверхностные поляритоны (ПП) это коллективные возбуждения, возникающие на границе резонансного диэлектрика при определенных условиях. В настоящее время ПП играют особую роль при анализе свойств м...
НАНО Лекция 25 4 декабря 2020 г. 18:59 Лекция N 25. Поверхностные плазмоны. Учет затухания Мы ранее рассматривали учет затухания для объемных плазмонов. Рассмотрим теперь его влияние на характер распространения поверхностных плазмонов. Как мы знаем, диэлектрическая проницаемость плазм...
Лекция N 27 Фотонные кристаллы. I 1.Введение Фотонный кристалл – это материал, структура которого характеризуется периодическим изменением показателя преломления в пространственных направлениях. Фотонные кристаллы – это материалы, оптические свойства которых модулированы в пространств...
Лекция N 28 Фотонные кристаллы. II. Одномерные фотонные кристаллы 1. Расчет коэффициентов отражения и преломления для системы, состоящей из n-слоёв (s-поляризация) ⃗ ⃗ ⃗ θ0 ⃗ x ⃗ ⃗ Рисунок 1. Геометрия отражения от слоистой системы s-поляризация Для случая s - поляризации вектор-столб...
Лекция N 26 4 декабря 2020 г. 22:04 Лекция N 26 Поверхностные плазмоны с учетом затухания. II. 1.Фазовая скорость поверхностного плазмона при учете затухания На прошлой Лекции мы вывели выражение для комплексного параметра распространения поверхностного плазмона при учете затухания: З...
Nano-Лекция N 29 18 декабря 2020 г. 23:16 Nano-Лекция N 29. Фотонные кристаллы II. 1.Одномерные фотонные кристаллы - расчет оптических свойств Рассмотрим периодическую слоистую систему, состоящую из последовательности слоев с диэлектрической проницаемостью и толщиной , диэлектрической...
Ïîíÿòèå îá ýëåêòðîìàãíèòíîì ïîëå. Óðàâíåíèÿ Ìàêñâåëëà Ãëàâà 1 15 Ïîíÿòèå îá ýëåêòðîìàãíèòíîì ïîëå. Óðàâíåíèÿ Ìàêñâåëëà 1.1. Êîðïóñêóëÿðíûé è êîíòèíóàëüíûé ïîäõîäû ê îïèñàíèþ ìàòåðèàëüíûõ îáúåêòîâ. Ôèçè÷åñêèå ïîëÿ .........................................................................
72 Ãëàâà 2 ÃËÀÂÀ 2 Îáùèå ñâåäåíèÿ î âîëíîâûõ ïðîöåññàõ 2.1. Âîëíîâûå ïðîöåññû ..................................................................................................................................................... 73 2.2. Âîëíîâûå óðàâíåíèÿ äëÿ îäíîðîäíîé èçîòðîïíîé ñð...
168 Ãëàâà 4 ÃËÀÂÀ 4 Ýëåêòðîìàãíèòíûå âîëíû â íàïðàâëÿþùèõ ñèñòåìàõ 4.1. Îáùèå ñâåäåíèÿ î ðåãóëÿðíûõ ëèíèÿõ ïåðåäà÷è ...................................................................... 169 4.2. Îáùèé ìåòîä èññëåäîâàíèÿ ñîáñòâåííûõ âîëí ðåãóëÿðíûõ ëèíèé ïåðåäà÷è ......................
Прослушал пару? Не проблема! Просто введи в поиск название — у нас уже наверняка есть лекция!
Есть чем поделиться? Загрузи фотографии или документ с лекцией и мы подарим тебе скидочный промокод на платформе Автор24
Включи камеру на своем телефоне и наведи на Qr-код.
Кампус Хаб бот откроется на устройстве
