Мы нашли 281 лекция в нашей базе в разделе «Физика»
Кинематика материальной точки Система отсчёта – выбрано положительное направление отсчѐта x начало отсчѐта координаты и x Перемещение x - вектор из точки xн в точку xк xк xн x x Скаляр перемещения x пр. x xк xн x2 x1 Перемещение не зависит от смещения начала отсчѐта, н...
Лекция 1 ДЕЙСТВИЯ С ВЕКТОРАМИ 1. Умножение вектора на скалярную величину 𝑎⃗ 2𝑎⃗ ½𝑎⃗ −1𝑎⃗ 2. Скалярное произведение векторов 𝑎⃗ · 𝑏⃗⃗ = |𝑎⃗||𝑏⃗⃗| cos 𝛼 𝑎⃗ ⊥ 𝑏⃗⃗ ⇨ 𝑎⃗ · 𝑏⃗⃗ = 0 3. Векторное произведение векторов 𝑎⃗ × 𝑏⃗⃗ = 𝑐⃗ |𝑐⃗| = |𝑎⃗||𝑏⃗⃗| sin 𝛼 𝑎⃗ ∥ 𝑏⃗⃗ ⇨ 𝑎⃗ × 𝑏⃗⃗ = 0 1 ЭЛЕКТРОСТАТИ...
Оптическая система передачи \ Волоконно-оптические кабели Целью изготовления волоконно-оптического кабеля (ВОК) является обеспечение защиты ОВ в процессе его эксплуатации от влияния внеш-них факторов при минимизации объема и массы кабеля и без заметного увеличения оптических потерь. В...
ВВЕДЕНИЕ В ЗОННУЮ ТЕОРИЮ ТВЕРДЫХ ТЕЛ ЛЕКЦИЯ № 5 Происхождение энергетических зон в кристаллах. Металлы, диэлектрики и полупроводники в зонной теории. Собственная проводимость полупроводников Зонная теория твердых тел - квантовая теория энергетического спектра электронов в кристалле, с...
ЛЕКЦИЯ № 6 Примесная проводимость полупроводников. Электронно-дырочный переход, полупроводниковый диод. Полупроводниковый триод (транзистор) 6.1. Примесная проводимость полупроводников Некоторые примеси весьма существенно влияют на электрические свойства полупроводников. Так, добавле...
Тема 2. Жидкости. 2.1. Строение жидкости. Энергия поверхностного слоя. Поверхностное натяжение. Жидкое состояние, занимает промежуточное положение между газами и кристаллами, сочетает в себе некоторые черты обоих этих состояний. В расположении частиц жидкости наблюдается так называемы...
Министерство науки и высшего образования РФ ФГБОУ ВП ИРКУТСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Институт энергетики Кафедра теплоэнергетики ТЕПЛОФИЗИКА Краткий курс лекций для неэнергетических профилей Иркутск 2016 Эйзлер А.М. Теплофизика: краткий курс лекций для не...
Кинематическая схема – это графическая схема отображения рабочих узлов и блоков механизма конструкции. Принципиальная кинематическая схема показывает последовательность передачи движения от двигателя через промежуточный механизм к рабочим органам изделия и их взаимосвязь. На кинематич...
МГУ Им. адм. Г.И. Невельского Кафедра физики В. В. Брунбендер Конспект лекций по физике Поляризация света Владивосток 2021 План лекции Естественный свет; поляризованный свет; виды поляризации; поляризаторы; закон Малюса; частично поляризованный свет. Поляризация света при отражении и ...
МГУ Им. адм. Г.И. Невельского Кафедра физики В. В. Брунбендер Конспект лекций по физике Дифракция света Владивосток 2021 План лекции Принцип Гюйгенса – Френеля. Дифракция Френеля: метод зон Френеля; дифракция плоской волны на круглом отверстии; расчет радиуса и площади зоны Френеля; р...
МГУ Им. адм. Г.И. Невельского Кафедра физики В. В. Брунбендер Конспект лекции по физике Геометрическая оптика Волновые свойства света Владивосток 2021 1 План лекции Законы геометрической оптики: световые лучи; скорость света в вакууме; скорость света в средах; показатель преломления; ...
МГУ Им. адм. Г.И. Невельского Кафедра физики В. В. Брунбендер Конспект лекций по физике Интерференция света Владивосток 2021 План лекции 1. Определение интерференции света; условия максимума и минимума при наблюдении интерференции монохроматических волн 2. Характеристики света: монохр...
Лекция 11. ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ § 11.1. Основные понятия Как известно, макроскопическое тело обладает внутренней энергией, частью которой является тепловая энергия, то есть, энергия хаотического движения микрочастиц, составляющих макроскопическое тело. Если тело находится в тепловом рав...
ВОЕННО–МЕДИЦИНСКАЯ АКАДЕМИЯ имени С.М. Кирова Экз. № __ Кафедра биологической и медицинской физики УТВЕРЖДАЮ Заведующая кафедрой доцент Новикова Н.Г. «____» _____________ 20__ г. ЛЕКЦИЯ № 19 по дисциплине «Физика, математика» на тему: «Свойства ионизирующих излучений» для курсантов и ...
ВЫСШЕЕ ПРОФЕССИОНАЛЬНОЕ ОБРАЗОВАНИЕ Т. И. ТРОФИМОВА КУРС ФИЗИКИ 11-е издание, стереотипное УДК 53(075.8) ББК 22.3я73 Т761 Рецензент — профессор кафедры физики им. А. М. Фабриканта Московского энергетического института (технического университета) В.A. Касьянов Т761 Трофимова Т. И. Курс...
Н. Е. Чеботарева, В. А. Федорихин, А. И. Бурханов Учебно-практическое пособие © Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Волгоградский государственный архитектурно-строительный университет», 2013 Волгоград ВолгГАСУ 2013 Ми...
Министерство общего и профессионального образования Российской Федерации ________________________________________________ Воронежская государственная технологическая академия ______________ Кафедра физики МЕХАНИКА МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА Учеб...
Глава I Стационарная теория возмущений § Теория возмущений в отсутствии вырождения Точные решения стационарного уравнения Шредингера удается получить в очень ограниченном числе случаев (движение частиц в бесконечно глубокой потенциальной яме конечной ширины, гармонический осциллятор, ...
Глава II. Нестационарная теория возмущений. Теория квантовых переходов Лекция № 2 § 1. Вероятность перехода из одного состояния в другое Пусть на систему, описываемую не зависящим от времени оператором Гамильтона ̂ H0 , действует в течение времени τ возмущение, оператор которого имеет...
Лекция №3 § 4. Вероятность переходов под влиянием возмущения, не зависящего от времени ̂(t) имеет постоянное значение W Рассмотрим случай, когда оператор возмущения V между моментами включения и выключения взаимодействия и скачком изменяется до нуля вне этого интервала, т.е. ̂(t) = { ...
Лекция №4 § 6. Поглощение и излучение света. Вероятность перехода Оператор Гамильтона, учитывающий взаимодействие заряженной безспиновой частицы с электромагнитным полем имеет вид ̂= H 1 e ̂ − 𝐀)2 + eA0 , (𝐩 2μ c (1) где 𝐀, A0 −соответственно векторный и скалярный потенциалы. В данном...
Лекция № 5 § 7. Спонтанное и индуцированное излучение. Коэффициенты Эйнштейна Вероятность испускания фотона (21) при переходе атомной системы из состояния «m» в состояние «n» пропорциональна числу фотонов N в единице объёма в электромагнитной волне, взаимодействующей с этой системой. ...
Лекция № 6 § 10. Правила отбора. Правила отбора для осциллятора. Интенсивность излучения При излучении теории квантовых переходов под действием электромагнитного излучения было найдено, что вероятность таких переходов из одного состояния в другое определяется матричными элементами 𝐝mn...
Лекция №7 § 11. Элементарные частицы в квантовой механике. Уравнение Клейна – Гордона. Релятивистное уравнение для частицы с нулевым спином. Когда рассматривается движение релятивистких частиц, то от ряда положений, фигурируемых в квантовый механике нерелятивистких частиц надо отказат...
Лекция №8 § 12. Уравнение Дирака Уравнение, описывающее движение свободной релятивисткой частицы, было сформулировано Дираком в следующем виде iℏ ∂Ψ = (β̂x p̂x + β̂y p̂y + β̂z p̂z +β̂0 )Ψ. ∂t (8.1) Вводя обозначение ̂ = β̂x p̂x + β̂y p̂y + β̂z p̂z +β̂0 . H (8.2) уравнение (8.1) можно ...
Лекция №9 § 13. Решение уравнения Дирака для свободной частицы В качестве простейшего примера решения уравнения Дирака рассмотрим движение свободной частицы. Имеем iℏ ∂Ψ = (с𝛂𝐩 + mc 2 β)Ψ. ∂t (9.1) В стационарных состояниях зависимость волновой функции от времени можно представить в в...
Лекция №10 § 15. Момент количества движения электрона в теории Дирака. Cпин. Полный момент количества движения. Шаровые спиноры При исследовании свободного движения частицы, удовлетворяющей уравнению Дирака было показано, что состояние свободного движения с определенным импульсом можн...
Лекция №11 § 16. Релятивисткие поправки к движению электрона в электромагнитном поле. Уравнение Паули. Спиновый магнитный момент Рассмотрим уравнение Дирака, описывающее движение заряженной частицы во внешнем электромагнитном поле. iℏ ∂Ψ e ̂ − 𝐀) + eФ + mc 2 β] Ψ. = [c𝛂 (𝐩 ∂t c (11.1)...
Лекция №12 § 18. Атом водорода с учётом спина электрона. Энергетические уровни. Правило отбора с учётом спина электрона. Тонкая структура Исследуем движение электрона в кулоновском поле ядра на основе уравнения Дирака с учѐтом релятивистких поправок порядка ( ⁄ ) . Для определения ста...
Лекция №13 § 19. Ковариантная форма уравнения Дирака Уравнение Дирака, описывающее свободное движение релятивистких частиц со спином 𝑆 = 1⁄2 , имеет вид iℏ ∂Ψ ̂ + m0 c 2 β]Ψ. = [c𝛂𝐩 ∂t (19.1) Запишем это уравнение в более симметричном виде относительно пространственных и временных пер...
Лекция №14 § 22. Атом во внешнем магнитном поле. Нормальный и аномальный эффект Зеемана Оператор Гамильтона для электрона, движущегося в электромагнитном поле с потенциалами , в слабо релятивистком приближении определяется выражением ̂ ̂ ̂ ̂ заряд электрона, ̂ Здесь приведѐнная масса,...
Лекция № 15 § 24. Квантовые системы, состоящие из одинаковых частиц Рассмотрим свойства систем, состоящих из одинаковых частиц. В классической механике одинаковые частицы, несмотря на тождественность их физических свойств, не теряют всѐ же своей «индивидуальности»: можно в некоторый м...
Лекция №16 § 26. Теория основного состояния атомов с двумя электронами Исследуем энергетические состояния системы, состоящей из двух электронов, движущихся в кулоновском поле ядра заряда Ze. К таким системам относятся атом He, содержащий два электрона и ядро с Z = 2, однократно ионизи...
Лекция №17 § 28. Вариационные методы В ряде случаев приближенное вычисление первых дискретных состояний квантовых систем может быть проведено с помощью вариационного метода. В его основе лежит неравенство ̂ Ψdξ ≥ E0 , ∫ Ψ∗ H (28.1) ̂. выполняющееся для любой квантовой системы, задавае...
Лекция №18 § 31. Основные виды химической связи Химические свойства элементов, также как и их оптические спектры, определяются в основном электронами внешнего слоя, который может содержать s – и p – оболочки. Поэтому закономерности, лежащие в основе оптической периодичности (например,...
Лекция №19 § 33. Силы Ван – дер – Ваальса Рассмотрим ещё один тип сил, возникающий между атомами, находящихся на сравнительно больших расстояниях друг от друга. Это как называемые силы Ван – дер – Ваальса, которые по величине значительно слабее валентных. Однако они играют существенну...
Лекция №20 § 35. Теория упругого рассеяния Процессом рассеяния называется отклонение частиц от первоначального движения, вызванного взаимодействием с некоторой системой, которая называется рассеивателем. Изучение процессов рассеяния частиц является одним из основных экспериментальных ...
КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ Овладение тепловой энергией позволило человечеству совершить первую научно-техническую революцию и перейти в качественно новый этап своего развития — построить индустриальное общество. Без знания законов, управляющих переходом теплоты в другие формы энергии и распростр...
Военно-медицинская академия имени С.М. Кирова Экз. № __ Кафедра биологической и медицинской физики УТВЕРЖДАЮ Заведующая кафедрой доцент Н. Новикова «____» _____________ 20__ г. Заведующая кафедрой биологической и медицинской физики, кандидат физико-математических наук, доцент, лицо гр...
Лекция 2 Основные понятия теории столкновений. Скорость процесса, частота столкновений, средняя длина свободного пробега. В магнитной газовой динамике взаимодействие частиц рассматривается в теории столкновений. Для того чтобы при исследовании взаимодействия частиц в газе можно было п...
Лекция № § 11. Линии передачи СВЧ энергии. Направляемые волны Кроме свободно распространяющихся волн, рассмотренных в предыдущих лекциях, существуют волны, распространение которых возможно только при наличии каких-либо направляющих элементов (границы раздела сред, металлических, диэле...
Лекция 11.2. Свойства и параметры электрических, магнитных и гибридных волн В случае электрических ( Emz 0 , H mz 0 ). Магнитных ( H mz 0 , Emz 0 ) и гибридных ( Emz 0 , H mz 0 ) волн постоянная отлична от нуля. Это следует, в частности, из равенств (11.8) и (11.9). Для...
Лекция § 12. Прямоугольный волновод 12.1. Основные соотношения для поля Прямоугольный волновод представляет собой полую металлическую трубу прямоугольного сечения (рис. 12.1). Предположим, что стенки волновода обладают бесконечной проводимостью, а заполняющая его среда – идеальный диэ...
Лекция 12.2. Основная волна прямоугольного волновода Свойства волны Как уже отмечалось, при a > b основной волной прямоугольного волновода является волна Н10. Она имеет наибольшую критическую длину волны, равную 2а. На заданной частоте размеры поперечного сечения волновода, при которы...
Лекция § 13. Круглый волновод 13.1. Вывод формул для поля При анализе волн в круглом волноводе (рис. 13.1) будем считать, что заполняющая его среда – идеальный диэлектрик с параметрами и , а оболочка обладает бесконечной проводимостью. В таком волноводе возможно раздельное существ...
Лекция 3 Электродинамические свойства частично ионизованного газа. Элементы электродинамики применительно к ионизованному газу. Движение заряженных частиц в электрическом, магнитном и скрещенных электрическом и магнитном полях. Скорость дрейфа заряженных частиц в скрещенных электричес...
Военно-медицинская академия имени С.М. Кирова Экз. № __ Кафедра биологической и медицинской физики УТВЕРЖДАЮ Заведующая кафедрой доцент Н. Новикова «____» _____________ 20__ г. Заведующая кафедрой биологической и медицинской физики, кандидат физико-математических наук, доцент, лицо гр...
ЛЕКЦИЯ ПО ГИДРОГАЗОДИНАМИКЕ Волны в жидкости. 1. Распространение малого возмущения в газе. Представьте бесконечно длинную трубу постоянного сечения S, заполненную воздухом с плотностью ρ0 и давлением р0. В трубе находится поршень, который может двигаться без трения. Действуя в течение...
ЛЕКЦИЯ ПО ГИДРОГАЗОДИНАМИКЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ. МЕТОДЫ ПОДОБИЯ И РАЗМЕРНОСТИ. 1.Уравнение движения невязкой жидкости. Уравнение Эйлера . В основе уравнения лежит второй закон Ньютона, записанный для массы dm=ρdx dy dz: Если разделить обе части уравнения на объём dx dy dz, то справа ок...
ЛЕКЦИЯ ПО ГИДРОГАЗОДИНАМИКЕ Особенности сверхзвукового течения. Движение жидкости или газа, обтекающего неподвижное тело, и, наоборот, движение тела в неподвижном на бесконечности газе – это эквивалентные подходы. Фактически они связаны с выбором инерциальной системы отсчёта. Мы встре...
Прослушал пару? Не проблема! Просто введи в поиск название — у нас уже наверняка есть лекция!
Есть чем поделиться? Загрузи фотографии или документ с лекцией и мы подарим тебе скидочный промокод на платформе Автор24
Включи камеру на своем телефоне и наведи на Qr-код.
Кампус Хаб бот откроется на устройстве
