осредненные уравнения Навье-Стокса для описания развитого турбулентного течения в предположении о малой величине флуктуаций параметров по сравнению с их осредненными значениями.
, то корректными в гидродинамике являются задачи, которые можно отнести к течениям с малыми числами Рейнольдса... При увеличении числа Рейнольдса проявляется нелинейность, и появляются свойства, которые нельзя совместить... Для стационарных задач нелинейность может вызывать неединственность решения при одних числах Рейнольдса... Проблема единственности стационарных решений снята только для случая малых чисел Рейнольдса.... условиями непрерывной зависимости решения в целом от начальных условий нет, так как при больших числах Рейнольдса
На основе асимптотического анализа уравнений Навье-Стокса построено скалярное нелинейное уравнение второго порядка, описывающее движение жидкости между сближенными твердыми стенками. Это уравнение, унаследовавшее конвективный член и кривизну поверхностей, является уточнением уравнением Рейнольдса и дает двучленную асимптотику решения исходной задачи. Получены интегральные и поточечные оценки погрешностей и показано, что дальнейшее повышение точности одномерной модели невозможно.
Модель напряжений Рейнольдса.... В данном случае решается семь дополнительных уравнений для транспорта напряжений Рейнольдса.... Рейнольдса и прямое численное программирование.... В данном случае дополнительных уравнений нет.... Данный этап характеризуется использованием моделей турбулентности для замыкания уравненийРейнольдса.
Разработан итерационный метод решения обратной задачи для профиля в сжимаемом потоке газа в рамках осредненных по Рейнольдсу уравнений Навье - Стокса, относящийся к классу методов остаточной коррекции. Деформация контура профиля, уменьшающая невязку между рассчитанным и целевым распределением давления, определяется с помощью решения обратной задачи для профиля в потенциальном потоке сжимаемого невязкого газа. Приведены примеры построения формы контура по заданному распределению давления (со скачками уплотнения и без них), демонстрирующие широкие возможности метода.
(от лат. convection – принесение, доставка) перенос теплоты в жидких, газообразных и сыпучих средах потоками вещества; естественная (свободная) конвекция возникает в поле силы тяжести при неравномерном нагреве (снизу) текучих или сыпучих веществ; нагретое вещество под действием архимедовой силы FА= ΔρgV (Δρ – разность плотности нагретого вещества и окружающей среды, V – его объём, g – ускорение свободного падения) перемещается относительно менее нагретого вещества в направлении, противоположном направлению силы тяжести; интенсивность конвекции зависит от разности температур между слоями, теплопроводности и вязкости среды; при вынужденной конвекции перемещение вещества происходит главным образом с помощью насоса, мешалки и других устройств.
