Методы и эффективность преобразования энергии

Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Лекция № 4. Методы и эффективность преобразования энергии Содержание 4.1. Энергетическая эффективность отрасли 4.2. КПД преобразования тепла в работу. Цикл Карно 4.3. Газотурбинный цикл АЭС 4.4. Паротурбинный цикл АЭС 4.5. Прямое преобразование энергии 4.6. Оптимальный КПД космической энергоустановки Заключение Список литературы Упражнения и задачи к лекции 4 4.1. Энергетическая эффективность отрасли В условиях все более обостряющейся конкуренции за энергетические ресурсы весьма актуальной становится проблема энергетической эффективности народного хозяйства, включая отдельные отрасли и предприятия. Ядерная отрасль как сфера материального производства обменивается ресурсами, материалами и энергией с окружающей средой (другими отраслями народного хозяйства). Рассмотрим простейшую модель развития (эволюции) отрасли с точки зрения потребления энергии и производства полезной работы. Все совокупное производство отрасли можно рассматривать как совершение некоторой полезной работы A (выраженной в энергетических единицах), необходимой для роста ВВП и благосостояния жителей. Согласно материалам Лекции 1 критерием прогрессивного социально-экономического развития (отрасли, региона, страны и т.д.) является увеличение полезной работы во времени (производство все большего количества полезного продукта, включая электроэнергию и тепло, то есть и «энерговооруженность»): dA/dt> 0. (4.1) 1 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Отношение полезной работы А к полной энергии Q, потребляемой отраслью, (включая затраты энергии на производство материалов, используемых в ядерных технологиях и оборудовании), отражает энергетическую эффективность отрасли (или коэффициент полезного действия – КПД; не путать с термодинамическим КПД цикла, см. далее): η=A/Q. (4.2) Дифференцируя выражение А=ηQ по времени согласно (4.1), получаем dA/dt = η(dQ/dt) + Q(dη/dt) > 0. (4.3) Как видно, для эволюции системы есть две принципиально разные стратегии: 1) либо на основе увеличения внешнего потока энергии, когда dQ/dt> 0, dη/dt=0; 2) либо на основе роста КПД (эффективности), когда dη/dt> 0, dQ/dt=0. В общем случае ни одна из производных в (4.3) не равна нулю. В первом случае имеет место экстенсивное развитие системы (отрасли) – эволюция только за счет освоения внешних ресурсов. При этом системе нет нужды совершенствовать внутренние механизмы их использования, так как и без этого обеспечивается ее развитие: «истощилось пастбище – перешли на другое, истощилась скважина – пробурили новую». Однако в реальной экономике ограничена доля затрат на энергетические ресурсы. Если эта доля превышает приблизительно 10%, то возникают острые кризисные явления. Более того, к настоящему времени сложилась ситуация, когда свободных ресурсов для роста экономик развивающегося мира недостаточно, и начинается болезненное перераспределение на мировом рынке имеющихся. Во втором случае (dη/dt>0, dQ/dt=0) система развивается, совершенствуя только внутренние механизмы использования энергии и повышая энергетический КПД. Эта стратегия развития получила название интенсивной. Условием стратегии интенсивного развития становится осознание конечности ресурсов, поиск ресурсо- и энергосберегающих технологий, совершенствование системы преобразования и использования энергии. «При хорошей энергетике может быть плохая экономика, но при плохой энергетике не может быть хорошей экономики». Ядерной отрасли «повезло» в том смысле, что энергетический КПД (в отличие от КПД цикла Карно) может быть существенно увеличен благодаря возможности развития реакторов-бридеров, в которых нового топлива (плутония-239 или урана-233) воспроизводится в большем количестве, чем сгорает исходного природного топлива - урана235 (которого в природе всего 0,7 % от добываемого природного урана). 2 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. 4.2. КПД преобразования тепла в работу. Цикл Карно Рассмотрим основные стадии преобразования внутренней энергии углеводородов и ядерного топлива в электрическую энергию на ТЭС и АЭС. Сначала внутренняя энергия топлива (углеводородного или ядерного) превращается в тепло, т.е. в энергию хаотического движения структурных частиц топлива. Затем тепло передается рабочему телу (пару или газу), которое за счет приобретенной тепловой энергии совершает полезную работу, приводя в движение турбину и связанный с ней ротор электромеханического генератора (от латинского roto – вращаюсь). То есть в турбине (паровой или газовой) тепловая энергия рабочего тела при его расширении частично преобразуется в кинетическую (механическую) энергию вращения турбины. В электрогенераторе механическая энергия вращения ротора превращается в электрическую. Данная схема преобразования энергии реализуется в широко распространенных в энергетике (на ТЭС и АЭС) паротурбинных и газотурбинных циклах (рис.4.1). Рис.4.1. Тепловая схема паротурбинного цикла с реактором PWR (двухконтурная) Одним из важнейших технико-экономических критериев для сравнения эффективности различных методов преобразования энергии служит термодинамический коэффициент полезного действия (КПД), обозначаемый греческой буквой η («эта»), равный количеству совершенной полезной работы W, отнесенной к полному количеству затраченной энергии Q: η = W/Q. 3 (4.4) Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Применительно к ТЭС или АЭС под W понимается установленная электрическая мощность (Вт), а под Q – тепловая мощность, то есть скорость тепловыделения при сгорании углеводородного или ядерного топлива. Величина КПД, показывающего, какая часть затраченной в энергетической установке тепловой энергии (мощности) превратилась в полезную работу (мощность), существенно влияет на экономичность ТЭС и АЭС. Если задана электрическая мощность W, отпускаемая потребителю, то чем выше КПД электростанции η, тем меньше расходуется топлива (меньше Q=Gq) и меньше тепловое загрязнение окружающей среды. Здесь G – массовый расход топлива (кг/с), q – теплотворная способность топлива (Дж/кг, см. Лекцию 2). В непрерывно работающих ТЭС и ГЭС рабочее тело (пар или газ) совершает циклические термодинамические процессы (или термодинамические циклы). КПД термодинамических циклов рассчитываются на основе первого и второго законов термодинамики: dQ = dU + dW; dS = dQ/T. (4.5) Согласно первому закону термодинамики, представляющему собой количественное выражение закона сохранения и превращения энергии, подведенное к рабочему телу тепло dQ расходуется на увеличение внутренней энергии тела dU и на совершение работы dW (в нашем случае работы расширения в турбине, которая в идеальном цикле численно равна произведенной электроэнергии). Согласно второму закону термодинамики изменение энтропии рабочего тела dS (меры вероятности термодинамического состояния тела) определяют как отношение количества тепла dQ, подведенного к телу, к абсолютной температуре тела T. Энтропия и внутренняя энергия рабочего тела являются функцией состояния, то есть в замкнутом (циклическом) процессе результирующее изменение их равно нулю:  dS   dQ  0; T  dU  0. (4.6) Подстановка выражения dQ = TdS в уравнение первого начала (4.5) для замкнутого цикла, дает  dQ   TdS  Q 1  Q2  W . (4.7) Отсюда следует важный вывод: в изотермическом цикле (T=const) работу совершить нельзя, необходимо иметь два уровня температуры (нагреватель и холодильник). Как видно, работа, совершенная в цикле W, численно равна разности между теплом Q1, взятым рабочим телом у источника (нагревателя), и теплом Q2, отданным в холодильник: W = Q1 – Q2. Выше было сказано, что только часть тепла Q1, переданного рабочему телу от нагревателя, превращается 4 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. в работу цикла W. Отношение этой работы к поглощенному теплу от источника и есть термодинамический КПД цикла  W Q1  Q2 T1  T2   . Q1 Q1 T1 (4.8) Здесь через T1 и T2 обозначены средние температуры подвода и отвода тепла к рабочему телу соответственно в нагревателе и холодильнике. Эти температуры определяются выражениями Q1   ABC TdS  S 1 TdS  S  T1 ; T1   S ABC S  TdS; ABC Q2   TdS; T2  ADC 1 S  TdS. (4.9) ADC В этих выражениях ΔS=S2-S1 – диапазон изменения энтропии в цикле, АВС – траектория нагрева, ADC – траектория охлаждения (рис.4.2). Рис.4.2. К определению КПД термодинамического цикла Как следует из (4.8) величина КПД тем больше, чем больше разность температур в нагревателе и холодильнике. Для повышения термодинамического КПД цикла необходимо увеличивать среднюю температуру подвода тепла и уменьшать среднюю температуру отвода тепла. При заданных максимальной Т1 и минимальной Т2 температурах рабочего тела цикла наибольший КПД цикла будет в том случае, если T1 =Т1 и T2 =Т2, т.е. когда цикл в координатах (T, S) имеет прямоугольную форму, образованную двумя изотермами и двумя адиабатами (изоэнтропами). Такой цикл носит наименование цикла Карно. 5 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. 4.3. Газотурбинный цикл АЭС Газотурбинный цикл преобразования тепла в работу распространен в энергетике, авиации, в судовых установках, на железнодорожном транспорте. В газотурбинных циклах рабочим телом является газ. Обычно это воздух или продукты сгорания топлива. В ядерной энергетике перспективным рабочим телом газотурбинного цикла считается инертный газ гелий. Рассмотрим простейший газотурбинный цикл Брайтона без регенерации тепла. Наиболее просто нагревать и охлаждать газ при постоянном давлении (изобарически), например, нагревая или охлаждая трубы, по которым течет газ. В ядерном реакторе гелий нагревается в активной зоне изобарически, поглощая тепло Q1=Cp(Tвых-Твх), затем расширяется адиабатически в газовой турбине, после чего доохлаждается изобарически в холодильнике, отдавая тепло Q2=Cp(Tx1-Tx2), затем сжимается адиабатически в компрессоре и вновь попадает в ядерный реактор, завершая цикл. Здесь Tвых и Твх - температуры гелия на выходе из реактора и на входе соответственно, Tx1 и Tx2 - температуры гелия на входе в холодильник и на выходе соответственно, Ср – изобарическая теплоемкость газа, Дж/(кг·град.). Отношение β=р1/р2 давления газа в реакторе р1 к давлению газа в холодильнике р2 называют степенью сжатия газа. От степени сжатия газа зависят изменения температуры газа в турбине и компрессоре (для адиабатического процесса в идеальном газе): Т вых Т вх    0.4 . Т х1 Т х 2 (4.10) В итоге для КПД простейшего цикла Брайтона получаем выражение  Q1  Q2 (Т вых  Т вх )  (Т х1  Т х 2 ) 1   1  0.4 . Q1 Т вых  Т вх  (4.11) При β=1 имеем η=0. При β˃1 КПД простого (идеального) цикла Брайтона растет с ростом степени сжатия газа в турбине и не превышает 50 % при β<5, в то время как КПД цикла Карно при максимальной температуре гелия Т1= Tвых=727оС=900 К и минимальной температуре в цикле Т2=Tx2=27оС=300 К составляет 70 %. Для многоатомных газов (О2, СО2 и др.) КПД цикла Брайтона меньше, чем для одноатомных (гелий, неон, аргон и др.). Для повышения КПД газотурбинного цикла используют регенерацию тепла и многоступенчатое сжатие газа в компрессоре и расширение в турбине. Оптимальная степень сжатия газа в этом случае находится в диапазоне β=2–4, а максимальный КПД около 60%. 6 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. 4.4. Паротурбинный цикл АЭС На современных ТЭС и АЭС в основном используются паротурбинные циклы, в которых рабочим телом, циркулирующим по замкнутому контуру, является вода и водяной пар (на разных участках контура). Вода – самое доступное и дешевое рабочее тело для замкнутых циклов. Вода при атмосферном давлении и комнатной температуре находится в жидком (компактном) состоянии, что весьма удобно для эксплуатации энергоустановок. Другого столь же доступного и обладающего подходящими физико-химическими свойствами рабочего тела для «большой энергетики» практически нет. Главная трудность при использовании воды связана с дорогостоящей необходимостью повышать давление воды свыше 100 атм для повышения КПД цикла. Рассмотрим простейший паротурбинный цикл Рэнкина (рис.4.3). В парогенераторе холодная вода, движущаяся с массовым расходом G (кг/с), нагревается изобарически до кипения и испаряется, превращаясь полностью в пар, поглощая тепло Q1=G·(iвых-iвх), выделяемое при сгорании угля, мазута или газа в топке парового котла или за счет деления урана в ядерном реакторе. Здесь iвых и iвх – энтальпия воды на выходе из парогенератора и на входе в него (Дж/кг). 7 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Рис.4.3. TS-диаграмма паротурбинного цикла Рэнкина Процесс нагрева и испарения воды в парогенераторе происходит практически при постоянном давлении p1, значительно превышающем атмосферное (в АЭС около 100 атмосфер). Пар из парогенератора поступает сначала для перегрева (осушки) в специальный перегреватель пара, а затем в паровую турбину. Давление, плотность и температура пара уменьшаются в процессе расширения пара в турбине, а влажность пара увеличивается. Далее отработавший в турбине пар поступает в теплообменник-конденсатор, где он полностью конденсируется, превращаясь в жидкость, за счет внешнего охлаждения. В процессе конденсации пара от воды отбирается количество тепла Q2=G·(iх1-iх2). Здесь iх1 и iх2 энтальпия воды на входе в холодильник-конденсатор и на выходе из него. Процесс конденсации в конденсаторе осуществляется практически при постоянном давлении p 2, которое значительно ниже атмосферного (около 0.04 атм). Образовавшаяся вода затем сжимается циркуляционным насосом от давления p2 до давления p1 и поступает под этим давлением в парогенератор. На этом цикл преобразования энергии завершается и повторяется вновь. КПД паротурбинного цикла равен по определению  Q1  Q2 (iвых  iвх )  (i х1  i х 2 )  . Q1 iвых  iвх (4.12) Для оценки КПД и анализа TS-диаграммы цикла Рэнкина необходимо обратиться к термодинамическим свойствам воды и ее пара, которые существенно отличаются от свойств идеального газа, использованных при анализе цикла Брайтона. Так, при давлении в парогенераторе р1=10 МПа (≈ 100 атмосфер), температуре кипения воды при этом давлении около 300оС, температуре в конденсаторе Т2=27оС и максимальной температуре перегретого пара Т1=500оС величина КПД идеального цикла Рэнкина составляет приблизительно 36 % (рис.4.4.). КПД цикла Карно при Т1=500оС=773 К и Т2=27оС=300 К равен 61 %. 8 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Рис.4.4. Зависимость термического КПД паротурбинного цикла от давления пара при различных температурах пара на входе в турбину и постоянном давлении в конденсаторе р2=4·103 Па≈0.04 атм (1 атм≈105 Па). Повышение КПД паротурбинного цикла за счет регенерации тепла реализуется иначе, чем в газотурбинном цикле. В паротурбинном цикле часть горячего пара из турбины отбирается и направляется в регенеративный подогреватель (регенератор), где он конденсируется, отдавая тепло более холодной воде, поступающей в регенератор из конденсатора, и подогревает ее. Отбор пара из турбин ведет к снижению полезной работы в турбине. Однако энергетический выигрыш за счет регенеративного подогрева воды перед ее поступлением в парогенератор оказывается значительно больше потерь в турбине. КПД паротурбинных циклов АЭС около 33%. В настоящее время мировая теплоэнергетика переходит на энергоблоки со сверхкритическими параметрами пара: р1=30-35 МПа и Т1=600700оС. Ожидается увеличение КПД таких паротурбинных циклов до 47–49 %. Все большее распространение получают парогазовые ТЭС, сочетающие применение паровых и газовых турбин с результирующим КПД до 60%. 4.5. Прямое преобразование энергии В энергетических установках с прямым (без машинным) преобразованием тепла в электроэнергию исключается механическая ступень (турбина и электромеханический 9 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. генератор). Исключение механической ступени дает ряд преимуществ: уменьшение габаритов и упрощение конструкции энергоустановки, повышение надежности, бесшумность работы и др. Прямое преобразование энергии реализуется в таких энергоустановках, как: электрохимические генераторы (топливные элементы или батареи, электробатарейки, электроаккумуляторы); ядерные батареи; лазеры с ядерной накачкой; термоэлектрические, термоэмиссионные и магнитогидродинамические генераторы; полупроводниковые солнечные батареи и др. Развитие методов прямого преобразования энергии стимулировано потребностями космических аппаратов, наземных автономных метеорологических и навигационных станций, расположенных в удаленных и труднодоступных районах, водородной энергетики и др. Ряд космических ЯЭУ с термоэмиссионным и термоэлектрическим преобразованием ядерной энергии в электричество были созданы и успешно испытаны в СССР. КПД большинства установок с прямым преобразованием энергии обычно не превышает 15-25%. Лишь топливные элементы (например, кислородноводородные), не ограниченные циклом Карно, могут иметь КПД около 100%. 4.6. Оптимальный КПД космической энергоустановки Для удовлетворения растущих потребностей в телекоммуникационных спутниковых системах, способных десятилетиями работать в космических условиях без вмешательства человека на уровне мощности 100 кВт и выше, наиболее перспективны ядерные энергетические установки с компактными реакторами-преобразователями (термоэмиссионными или термоэлектрическими) и газотурбинные ЯЭУ или паротурбинные (с жидкометаллическим рабочим телом). Выше отмечено, что на ТЭС большой вклад в стоимость электроэнергии вносят затраты на топливо. Для экономии топлива и уменьшения «теплового загрязнения» окружающей среды необходимо увеличивать КПД цикла преобразования энергии. Какие требования предъявляются к КПД космической энергоустановки? Главный экономический критерий для космической энергоустановки – минимум веса на единицу производимой электрической мощности. Вывод в космос килограмма полезного груза по стоимости близок к стоимости килограмма золота. Поскольку ядерные реакторы не требуют запасов топлива на борту и могут работать без дозаправки топливом несколько лет, то они получают преимущество. Теперь о КПД. В космосе избыточное тепло цикла Q2 может быть отдано («сброшено») в окружающую среду – в космическое пространство (глубокий вакуум) - только тепловым излучением. Интенсивность теплового излучения согласно 10 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. закону Стефана–Больцмана пропорциональна четвертой степени температуры холодильника-излучателя Т2. То есть мощность теплового излучения Q2 (Вт) с поверхности холодильника-излучателя, имеющего площадь S (м2), равна Q2  ST24 , (4.13) где σ=5.67·10-8 Вт/м2К4– постоянная Стефана–Больцмана. Отсюда следует, что уменьшение нижней (минимальной) температуры цикла Т2, необходимое для повышения термического КПД цикла при заданной температуре Т1 подвода тепла (температуры в реакторе), приводит к резкому увеличению площади излучателя S (как T24 ). С ростом площади излучателя растет и его масса. Поэтому в качестве целевой функции можно взять отношение генерируемой электрической мощности W = Q1 – Q2 к площади поверхности излучателя S (Q1 – тепловая мощность реактора). Величина W/ S должна быть максимальна. Решение задачи на экстремум показывает, что космическая энергетическая установка должна иметь термический КПД всего 20 – 25 %, т.е. отношение минимальной температуры к максимальной 0,75 – 0,80. Что характерно для методов прямого преобразования энергии. Если температура Т2 ниже (а КПД выше) оптимального значения, то отношение W/F мало вследствие большой площади излучателя. Если Т2 выше (а КПД ниже) оптимального значения, то отношение W/F мало из-за низкого термического КПД и генерируемой электрической мощности установки. Заключение В условиях все более обостряющейся конкуренции за энергетические ресурсы весьма актуальной становится проблема энергосбережения и энергетической эффективности народного хозяйства, включая отдельные отрасли и предприятия. Условием стратегии интенсивного развития становится осознание конечности ресурсов, поиск ресурсо- и энергосберегающих технологий, совершенствование системы преобразования и использования энергии. «При хорошей энергетике может быть плохая экономика, но при плохой энергетике не может быть хорошей экономики». Одним из важнейших технико-экономических критериев для сравнения эффективности различных методов преобразования энергии служит коэффициент полезного действия (КПД). Чем выше КПД электростанции, тем меньше расходуется топлива и меньше тепловое загрязнение окружающей среды. Для повышения термодинамического КПД цикла необходимо увеличивать среднюю температуру подвода тепла к рабочему телу и уменьшать среднюю температуру отвода тепла. При заданных максимальной и минимальной 11 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. температурах рабочего тела цикла наибольший КПД цикла будет в том случае, когда цикл в координатах (T, S) имеет прямоугольную форму, образованную двумя изотермами и двумя адиабатами (изоэнтропами). Такой цикл носит наименование цикла Карно. На современных ТЭС и АЭС в основном используются паротурбинные циклы (усовершенствованные циклы Рэнкина), в которых рабочим телом, циркулирующим по замкнутому контуру, является вода и водяной пар (на разных участках контура). КПД таких циклов 33-43% (на АЭС), и до 60% на ТЭС с парогазовыми комбинированными установками. В ядерной энергетике будущего для высокотемпературных реакторов (около 1000оС) перспективным рабочим телом газотурбинного цикла (цикла Брайтона) считается инертный газ гелий. КПД таких циклов может превышать 50%. Прямое преобразование энергии реализуется в таких энергоустановках, как: электрохимические генераторы (топливные элементы или батареи, электробатарейки, электроаккумуляторы); ядерные батареи; лазеры с ядерной накачкой; термоэлектрические, термоэмиссионные и магнитогидродинамические генераторы; полупроводниковые солнечные батареи и др. Для удовлетворения растущих потребностей в телекоммуникационных спутниковых системах, способных десятилетиями работать в космических условиях без вмешательства человека на уровне мощности 100 кВт и выше, наиболее перспективны ядерные энергетические установки. Главный экономический критерий для космической энергоустановки – минимум веса на единицу производимой электрической мощности. В этих условиях космическая энергетическая установка должна иметь термический КПД всего 20 – 25 %, что характерно для методов прямого преобразования энергии. Список литературы к лекции 4 А) Основная литература 1. Харитонов В.В. Энергетика. Технико-экономические основы: Учебное пособие. – М.: МИФИ, 2007. – 256 с.+ илл.72 с. Б)Дополнительная литература 1. Кириллин В.А., Сычев В.В., Шейндлин А.Е. Техническая термодинамика. Учебник. 4-е изд. перераб. год – М.: Энергоатомиздат, 1983 - 416 с. 2. Кокорев Л.С., Харитонов В.В. Прямое преобразование энергии и термоядерные энергетические установки. – М.: Атомиздат, 1980. – 216 с. 12 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Упражнения и задачи к лекции 4 4.1. Определите КПД цикла Карно при максимальной температуре рабочего тела t1=527 С и минимальной t2=37 оС. № п/п 1 2 3 Ответ ≈93% 42% ≈61% о 4.2. Какой из двух альтернативных путей – 1) уменьшение нижней температуры цикла Карно на ΔТ или 2) увеличение верхней температуры на ту же величину ΔТ – является более эффективным для увеличения КПД цикла Карно? Оцените эффект для случая при ΔТ=15оС, максимальной температуре рабочего тела t1=527 оС и минимальной t2=37 оС. № п/п 1 2 3 Ответ Первый, КПД≈96% Второй, КПД≈62% Первый, КПД≈63% 4.3. На рисунке изображена тепловая схема простейшего паротурбинного цикла Ренкина. На рисунке обозначено: П – парогенератор, Т- паровая турбина, Х – холодильникконденсатор, Ц – циркуляционный насос, Э – электрогенератор. Какая из схем правильная: 1, 2 или 3? 4.4. На рисунке приведена TS-диаграмма паротурбинного цикла Рэнкина с перегревом пара (без регенерации тепла). Оцените КПД цикла Рэнкина и рассчитайте КПД цикла Карно для заданного диапазона температур и энтропии (Т1=550 0С, Т2=Т3=270С). 13 Экономика ядерной энергетики. Автор: Харитонов В.В. Укажите правильный ответ. № п/п 1 Ответ КПД Рэнкина≈54% КПД Карно≈77% 2 КПД Рэнкина≈63% КПД Карно≈45% 3 КПД Рэнкина≈45% КПД Карно≈63% 4.5. Если с помощью инновационных технологий повысить КПД всех ТЭС России на 1 % (Δη/η=0,01), то какова будет годовая экономия топлива ΔG в масштабах страны и экономия удельного расхода условного топлива Δb на каждой ТЭС при годовой выработке электроэнергии в стране Е=520 млрд. кВт·ч/год и среднем расходе условного топлива b = 342 г/(кВт∙ч)? Напишите расчетные формулы и укажите правильные ответы. № п/п Ответ ΔG≈97 1 2 ΔG =35600 железнодорожных составов в сутки по 50 вагонов грузоподъемностью 100 т каждый; железнодорожных составов по 50 вагонов грузоподъемностью 100 т каждый; Δb = 0,95 нано-г/Дж Δb = 3,42 кг/(МВт∙ч) 3 ΔG =178 млн. т у.т./год; Δb = 3,42 г/(кВт∙ч) 4.6. Зачем надо повышать КПД преобразования тепловой энергии в электрическую на ТЭС и АЭС? 14