Испытание
термин классической теории вероятностей, при аксиоматическом подходе определяемый как любое разбиение пространства элементарных событий на попарно несовместимые случайные события, которые называются исходами испытания
ортогональная система, в которой каждый вектор является нормированным (единичным)
Полная энергия системы сложится из:
кинетических энергий электронов в атоме:
\[E_{k1}=\frac{p^2_1}{...
}}_1\right)и\ E_{p2}\left({\overrightarrow{r}}_2\right),$ где ${\overrightarrow{r}}_1$ -- радиус -- вектор...
первого электрона, ${\overrightarrow{r}}_2$ -- радиус-вектор второго электрона....
Ее можно выразить через одночастичные ортонормированные спиновые функции, которые определяют состояние...
right)-{\gamma }^+(2){\gamma }^-(1)\right\}\ \left(11\right).\] Для триплетного состояния (при $S=1$) ортонормированные
Доказываются утверждения, дающие достаточные условия линейной независимости векторов с компонентами из булевой алгебры. Для пространств специального вида даются определения модуля вектора, ортогональной, нормированной и ортонормированной системы векторов. Доказывается теорема о необходимых и достаточных условиях линейной независимости системы векторов этих пространств. Теоретические результаты иллюстрируются примерами.
Для замкнутых дифференциальных операторов, порождаемых квазиэллиптическими системами первого и второго типа соответственно, изучены свойства спектра. В случае условий периодичности последовательность собственных вектор-функций квазиэллиптического дифференциального оператора первого типа образует ортонормированный базис; последовательность собственных вектор-функций квазиэллиптического дифференциального оператора второго типа либо не полна, либо образует базис Рисса, который заведомо не является ортонормированным базисом.
термин классической теории вероятностей, при аксиоматическом подходе определяемый как любое разбиение пространства элементарных событий на попарно несовместимые случайные события, которые называются исходами испытания
максимальное число касательных, которые можно провести к данной алгебраической кривой из произвольной точки P плоскости, не лежащей на этой кривой
аксиальный вектор