Абсолютно твердое тело. Элементы статики. Основные понятия. Сила. Момент силы относительно точки и относительно оси. Параллельный перенос сил. Аксиомы статики. Связи и их реакции.
Выбери формат для чтения
Загружаем конспект в формате pptx
Это займет всего пару минут! А пока ты можешь прочитать работу в формате Word 👇
Лекция № 1
Абсолют но т вердое тело. Элементы стат ики.
Основны е понят ия. Сила. Момент силы
от носительно точки и от носительно оси.
Параллельны й перенос сил.
Аксиомы ст ат ики. Связи и их реакции.
Стат икой назы вается раздел механики, в котором
излагается общее учение о силах и изучаются условия
равновесия материальны х тел, находящихся под
дейст вием сил.
Под равновесием понимается состояние покоя по
от ношению к другим материальны м телам.
Практически при инж енерны х расчетах абсолют ны м
счит ают равновесие по от ношению к Земле или телам,
ж ест ко связанны м с Землей.
Абсолют но т вердое тело – тело, расстояние меж ду
любы ми двумя точками которого всегда постоянно.
Условия равновесия, получаемы е для абсолют но т верды х
тел, могут применят ься не только мало деф ормируемы м,
но и к любы м изменяемы м телам. Таким образом область
практ ических прилож ений ст ат ики т вердого тела
оказы вается довольно широкой.
Сила – количест венная мера механического
взаимодейст вия материальны х тел.
Сила является векторной величиной. Ее действие на тело
определяется:
• модулем (численной величиной),
• направлением силы ,
• точкой прилож ения.
Единица измерения силы – 1 ньютон (1Н).
Граф ически сила, как и всякий вектор, изображ ается
направленны м отрезком (со стрелкой).
Прямая, воль которой направлена сила, назы вается
линией дейст вия силы .
Совокупност ь сил, дейст вующих на какое-нибудь т верды х
сил, – система сил .
Свободное тело – тело, не скрепленное с другими
телами, которому мож но сообщит ь любое перемещение в
пространст ве.
Если одну систему сил, дейст вующих на свободное т вердое
тело, мож но заменит ь другой системой, не изменяя при
этом состояния покоя или движ ения, в котором находится
тело, то т акие две системы сил назы ваются
эквивалент ны ми .
Система сил, под дейст вием которой свободное т вердое
тело мож ет находиться в покое, назы вается
уравновешенной или эквивалент ной нулю .
Равнодейст вующая сила – это сила, которая заменяет
дейст вие системы сил на т вердое тело.
Сила, равная равнодейст вующей по модулю, прямо
прот ивополож ная ей по направлению и дейст вующая
вдоль той ж е прямой, назы вается уравновешивающей
Силы , действующие на твердое тело, мож но разделит ь на
внешние и внут ренние.
Внешними силами назы вают силы , дейст вующие на
част ицы данного тела со стороны других материальны х
тел.
Внут ренними силами назы вают силы , с которы ми
част ицы данного тела действуют друг на друга.
Сила, прилож енная к телу в какой-нибудь одной его точке,
назы вается сосредоточенной .
Силы , действующие на все точки данного объема или
данной част и поверхност и, назы ваются
распределенны ми .
Момент силы от носительно точки .
Момент силы от носительно центра О предст авляет
собой векторное произведение
M O r F
Модуль этого вектора
M O F F r sin F h
.
,
где h − плечо силы от носительно цент ра О, равное длине
перпендикуляра, опущенного из цент ра на линию
дейст вия силы , r − радиус-вектор точки прилож ения силы .
Размерност ь – Н·м .
Вектор М₀(F) дейст вует перпендикулярно плоскост и,
проходящей через линию действия силы и цент р О.
Свободное тело – тело, не скрепленное с другими
телами, которому мож но сообщит ь любое перемещение в
пространст ве.
Если одну систему сил, дейст вующих на свободное т вердое
тело, мож но заменит ь другой системой, не изменяя при
этом состояния покоя или движ ения, в котором находится
тело, то т акие две системы сил назы ваются
эквивалент ны ми .
Система сил, под дейст вием которой свободное т вердое
тело мож ет находиться в покое, назы вается
уравновешенной или эквивалент ной нулю .
Равнодейст вующая сила – это сила, которая заменяет
дейст вие системы сил на т вердое тело.
Сила, равная равнодейст вующей по модулю, прямо
прот ивополож ная ей по направлению и дейст вующая
вдоль той ж е прямой, назы вается уравновешивающей
Момент силы от носительно оси .
Момент силы от носительно оси - скалярная
величина. Для определения момента от носительно оси
следует спроект ироват ь силу F на плоскост ь,
перпендикулярную оси, и умнож ит ь эт у проекцию на
плечо, проведенное из точки пересечения оси с
плоскостью.
.
M z F F cos h
Момент силы от носительно оси равен
.
Момент силы от носительно оси равен нулю в двух случаях:
• cила параллельна оси ( cos β = cos 90° = 0),
• линия дейст вия силы пересекает ось ( h = 0 ).
Правило знаков:
Момент счит ается полож ительны м, если , глядя с конца
оси, наблюдатель видит вращение прот ив хода часовой
ст релки.
Силу мож но переносит ь по линии дейст вия.
Параллельны й перенос силы с сохранением
первоначальны х условий равновесия возмож ен лишь с
добавлением к системе момент а данной силы
от носительно точки переноса.
Произвольная система сил на плоскост и мож ет бы т ь
приведена к общей точке О прилож ения посредством
параллельного переноса всех сил системы с добавлением
соот ветствующих моментов.
Общая точка прилож ения всех сил назы вается центром
приведения .
Равнодейст вующая всех сил назы вается главны м
вектором .
Сумма образовавшихся при параллельном переносе
моментов сост авляет суммарны й момент М, которы й
назы вают главны м моментом .
Условия равновесия произвольной
системы сил
Для равновесия системы сил, прилож енны х к т вердому
телу, в общем случае
необходимо
и достаточно, чтобы
0системы
главны й вектор R
этой
и0
ее главны й момент
MO
от носительно произвольно вы бранного цент ра равнялись
нулю :
,
.
F
0
F
0
F
0
Две векторны хix равенст ваiyравносильныiz шести
алгебраическим равенст вам:
mx Fi 0
m
mz, Fi 0
, y Fi 0
,
,
,
.
(Сумма проекций всех сил на каж дую из т рех произвольно
вы бранны х координатны х осей равна нулю и сумма их
моментов от носительно каж дой из этих осей т акж е равна
нулю).
Условия равновесия произвольной плоской
системы
Fix сил:
F 0
M F 0
iy
i
F 0
M F 0
M F 0
ix
A
i
B
i
M F 0
M F 0
M F 0
A
i
B
i
C
i
, где точка 0 – некоторая произвольная
точка приведения
системы ,
от носительно которой ведется подсчет
моментов.
, где А и В – некоторы е произвольны е
точки на плоскост и, причем ось х не
долж на бы т ь перпендикулярна
от резку, соединяющему точки А и В.
, где А , В, С – произвольны е точки на
плоскост и, но не леж ащие на одной
прямой.
Аксиомы статики.
Аксиома 1. Если на свободное абсолют но твердое тело
действуют две силы , то тело мож ет находит ь в равновесии
тогда и только тогда, когда эт и силы равны по модулю ( F1 =
F2) и направлены вдоль одной прямой в
противополож ны е стороны .
Свободное тело, на которое действует только одна сила,
находит ься в равновесии не мож ет.
Аксиома 2. Дейст вие данной системы сил на абсолют но
т вердое тело не изменится, если к ней прибавит ь или от
нее отнят ь уравновешенную систему сил.
Следст вие из 1-й и 2-й аксиом. Дейст вие силы на абсолют но
т вердое тело не изменится, если перенести точку
прилож ения силы вдоль ее линии дейст вия в любую
другую точку тела.
Вектор, изображ ающий силу F , мож но счит ать
прилож енны м в любой точке на линии действия силы .
Такой вектор назы вается скользящим .
Аксиома 3 (Аксиома параллелограмма сил). Две силы ,
прилож енны е к телу в одной точке, имеют
равнодейст вующую, прилож енную в той ж е точке и
изображ аемую диагональю параллелограмма,
пост роенного на эт их силах, как на сторонах.
Аксиома 4. При воздейст вии одного материального тела
на другое имеет место такое ж е по величине, но
противополож ное по направлению противодействие.
F₂
F₁ =-
Силы F₁ и F₂ не образуют уравновешенной системы сил,
т ак как прилож ены к разны м телам.
Аксиома 5 (принцип от вердевания). Равновесие
изменяемого (деформируемого) тела, находящегося под
действием данной системы сил, не нарушится, если тело
считать от вердевшим (абсолют но т верды м).
Это метод при инж енерны х расчет ах позволяет при
сост авлении уравнений равновесия рассмат риват ь любое
изменяемое тело(ремень, трос, цепь и
т. п.) или любую изменяемую конструкцию как абсолютно
ж ест кие и применят ь к ним методы статики т вердого тела.
Если полученны х таким путем уравнений для решения
задачи оказы вается недост аточно, то дополнительно
сост авляют уравнения, учиты вающие или условия
равновесия отдельны х частей конст рукции, или их
деф ормации (задачи, т ребующие учет а деф ормаций,
решаются в курсе сопрот ивления материалов).
Свободны м телом назы вается тело, не скрепленное с
другими телами, которое мож ет совершат ь из данного
полож ения любы е перемещения в прост ранст ве.
Несвободны м телом назы вается тело, перемещению
которого в прост ранст ве препятст вуют какие-нибудь
другие, скрепленны е или соприкасающиеся с ним тела.
Связь – все, что ограничивает перемещение данного тела
в прост ранстве.
Сила, с которой данная связь дейст вует на тело,
препятст вуя тем или ины м перемещениям, назы вается
силой реакции связи .
Силы , не являющиеся реакциями связей (т акие, например,
как сила тяж ест и), - активны е силы .
Направлена реакция связи в сторону, противополож ную
Основны е виды связей.
1. Свободная опора .
Тело опирается о гладкую назы вается поверхност ь
(т рением о которую данного тела мож но в первом
приближ ении пренебречь).
Такая поверхност ь
не дает телу
перемещат ься только по
направлению общего
перпендикуляра (нормали) к
поверхност ям
соприкасающихся тел в
точке их касания.
Реакция N свободной опоры направлена по общей
нормали к поверхност ям
соприкосновения тел в
точке их касания и
прилож ена в этой точке.
2. Нит ь.
Связь, осущест вленная в виде гибкой нераст яж имой нит и,
не дает телу М удаляться от точки подвеса нит и по
направлению АМ. Реакция Т натянутой нит и направлена
вдоль нити к точке ее подвеса.
3. Подвиж ны й шарнир.
Опирание тел на подвиж ны й шарнир весьма
распрост ранено в условиях задач механики. Реакция RА
подвиж ного шарнира перпендикулярна к опорной
поверхност и.
Возмож ны другие обозначения:
4. Неподвиж ны й шарнир.
Этот вид связи обеспечивает свободное вращение тела в
месте его закрепления, но запрещает перемещения в
верт икальном и горизонт альном направлениях для
плоской системы сил. Возникающую в т аком шарнире
реакцию удобно представлять в виде проекций силы на
оси координат.
5. Стерж ень.
Стерж ень АВ закреплен на концах шарнирами. Весом
стерж ня по сравнению с воспринимаемой им нагрузкой
мож но пренебречь. Стерж ень работ ает только на
раст яж ение или сж ат ие.
Реакция R стерж ня
направлена вдоль оси
стерж ня.
6. Заделка (ж ест кая заделка, защемление).
Этот вид связи мож но предст авит ь как тело, замурованное
одним концом в стену, или как стерж ень, приваренны й к
неподвиж ной ж ест кой плите.
В заделке возникает в случае нагруж ения плоской
системой сил верт икальная и горизонт альная реакт ивны е
силы и момент.
Аксиома связей.
Всякое несвободное тело мож но рассмат риват ь как
свободное, если от бросит ь связи и заменит ь их дейст вие
реакциями связей.